Erradiazio elektromagnetiko

Wikipedia(e)tik

Irudi:Merge-arrows.svgArtikulu hau edo atal hau Elektromagnetismo artikuluarekin batu dadila proposatu da. (Eztabaida).
Erradiazkzio elektromagnetikoa hedapen-norabidearekiko perpendikularrak diren eremu elektriko eta magnetiko gisa ikus daiteke.
Handitu
Erradiazkzio elektromagnetikoa hedapen-norabidearekiko perpendikularrak diren eremu elektriko eta magnetiko gisa ikus daiteke.

Erradiazio elektromagnetikoa espazioan zehar hedatzen den eta osagai elektriko eta magnetikoak dituen uhina dugu. Osagai elektriko eta magnetiko hauek elkarren perpendikularrak dira. Era berean, osagai hauek hedapen-norabidearekiko perpendikularra den planoan oszilatzen dute.

Askotan erradiazio elektromagnetiko hitza, uhin elektromagnetiko hitzaren sinonimotzat hartzen da, nahiz eta uhin horiek benetan igortzen ez duten edo espazio askean hedatzen ez diren. Azken hau, esaterako, zuntz optikoetan zehar hedatzen den argiarekin edo hari ardatzkide baten barrena bidaiatzen duen energia elektrikorekin gertatzen da.

Erradiazio elektromagnetikoak, hedatzen den perturbazioa den neurrian, mateariarekin elkarrekintza izan dezaketen momentu eta energia garraiatzen ditu.

Uhin mekanikoak ez bezala, uhin elektromagnetikoak ingururen materialetan zein hutsean hedatu daitezke. Hau dela eta, XIX. mendean eter izeneko substantzia detektaezin bat existitzen zela suposatu zen, zeinetik uhin elektromagnetikoak hedatzen ziren.

James Clerk Maxwellek, bere izena duten ekuazioak moldatuz (Maxwell-en Ekuazioak), uhin elektromagnetikoen existentzia ondorioztatu zuen. Eremu elektriko aldakor batek eremu magnetiko bat sortzen zuela ikusi zuen eta alderantziz, eremu magnetiko aldakor batek eremu elektrikoak sortzen zituela. Horregatik esan da, eta esaten da, erradiazio magnetikoa elkar sortzen duten eremu elektriko eta magnetiko batzuen gisa ikus eta aztertu daitekela, hedatzeko inolako ingurune materialek behar ez duena. Maxwell-en ekuazioek ere erradiazio elektromagnetikoaren hutseko hedapen-abiadura aurresaten zuten, argiaren abiadura alegia, c = 299792km / s-takoa dena. Bestalde, ekuazio hauek bi eremuen hedapen-norabidearekiko perperdikulartasuna iragartzen zuten.

Halere, Heinrich Hertz-ek 1887.an deskubritu zuen esperimentalki uhin elektromagnetikoak existitzen zirela.

Eduki-taula

[aldatu] Erradiazio elektromagnetikoaren fisika

[aldatu] Propietateak

Eremu elektriko eta magnetikoek gainezarmen printzipioa betetzen dute, hau da, iturri batek sortutako eremua, beste iturri batek sortutako eremuari batu egiten zaiola eremu osoa lortzeko. Beste era batera esanda, eremu elektriko eta magnetikoak bektoreak diren heinean, eremu osoa eskualde batean hainbat iturriek sortutako eremuen batura bektoriala izango da. Honen ondorioz erradiazio elektromagnetikoak ezaugarri bereziak azaltzen ditu, hala nola, errefrakzioa eta difrakzioa.

Erradiazio elektromagnetikoa aztertzen duen fisika, elektrodinamika da, elektromagnetismoaren azpi-arlo bat.

Erradiazo elektromagnetikoak bi izaera ezberdin aurkezten ditu: uhin izaera edo partikula izaera (ikus bedi uhin-partikula izaera bikoitza). Bi izaera ezberdin hauek ez dira inoiz batera azaltzen eta sistema fisiko batek bata zein bestea erakutsi dezake burutako esperimentu edo neurketaren arabera.

[aldatu] Uhin-izaera

Erradiazio elektromagnetikoaren uhin-izaeraren alde garrantzitsu bat maiztasuna ν da. Uhin baten maiztasuna hertz-etan neurtzen da NUS-en eta denbora unitateko uhinak burutzen dituen oszilazioak neurtzen ditu. Argia esaterako (Erradiazio elektromagnetikoa dena), maiztasun ezberdineko uhin elektromagnetikoen gainezarmena da. Maiztasunak errefrakzioa bezalako propietateen gainean eragiten du, ingurune askoren errefrakzio indizea maiztasunaren araberakoa baita.

Uhin baten oszilazioak maximo zein minimoak erakusten ditu espazioan hedatzen denean. Uhin-luzera λ maximo biren edo minimo biren arteko distantzia espaziala dugu. Espektro elektromagnetikoaren barruan hainbat uhin luzera ezberdinetako uhinak aurkitzen ditugu, uhin-luzera txikiko gamma izpietatik, uhin-luzera handiko irrati-uhinetara.

Maiztasuna uhin luzerarekiko alderantziz proportzionala da. Uhin elektromagnetikoak ingurune batetik bestera pasatzerakoan (errefrakzio prozesu bat esaterako) euren maiztasuna aldatu gabe mantentzen dute, hots, hedapen-abiadura eta uhin-luzera dira aldatzen direnak. Izan ere, honako erlazioa betezen da:

v=\lambda\cdot\nu

non v hedapen-abidura, λ uhin-luzera eta ν maiztasuna diren.

Hutsean bereziki:

c=\lambda\cdot\nu

Erradiazio elektromagnetikoak uhin-izaera erakusten duenean interferentzia eta difrakzio erako fenomenoak azaltzen dira.

[aldatu] Partikula izaera

Erradiazio elektromagnetikoaren partikulen teorian, erradiazio elektromagnetikoa fotoi deituriko partikuletan kuantizatua dago. Kuanto hauek uhinaren energiaren diskretizazioa adierazten dute, kuanto edo fotoi baten energia Plack-en konstantearen eta uhinaren frekuentziaren arteko biderkadura delarik:

E_{fotoi}=h\cdot\nu

Kargadun partikulek fotoiak igorri zein xurga ditzakete. Prozesuan fotoiek "energia garraiatzailearen" papera jokatuz.

Atomo batek fotoi bat xurga dezake elektroi bat kitzikatu eta energi-maila altuago batera eramanez. Fotoiak eramandako energia nahikoa baldin bada, elektroiak nukleoaren indar erakarletik ihes egin dezake ionizazioa deituriko prozesuan. Alderantziz, elektroi bat maila altu batetik maila baxuago batera jaisten denean (energia-maila trantsizioa) fotoi bat igor dezake, igorritako fotoiaren energia bi mailen arteko energia-diferentziarena izanik. Hori dela eta, elementu kimiko bakoitzak bere frekuentzia propioak ditu, hau da, bere espektro propioa.

\Delta E_{trantsizio}=h\cdot\nu_{trantsizio}

Aipatutako bi efektu hauek argiaren xurgapen espektroari eta igorpen espektroari azalpena ematen diote. Horrela, esaterako, izar batek igorritako espektruan ager daitezkeen banda ilunetatik izarraren konposizioa jakin daiteke, atomo bakoitzak bere xurgapen-espektro propioa daukalako, hots, atomo bakoitzak baimenduriko energia trantsizio zehatzak dituelako. Banda ilunek xurgaturiko uhin-luzera adierazten dituzte. Era berean, atomoaren igorpen espektroa ere diskretua eta propioa da. Azken honi esker astrofisikoek lurretik izar baterainoko distantzia kalkula dezakete gorrirako desplazamendua deitzen den teknikari esker.

[aldatu] Espektro elektromagnetikoa

Erradiazio elektromagnetikoa bere uhin-luzeraren arabera sailkatzen da eskuarki. Uhin-luzera handiagoa den heinean, erradiazioa energetikoagoa dela diogu. Erradiazio bortitzena energiaren ikuspuntutik gamma-izpiei dagokiona da eta ahulena irrati uhinei. Uhin-luzera guztien multzoari espektro elektromagnetiko deritzogu.

[aldatu] Argia

400 nm eta 700 nm bitarteko erradiazio elektromagnetikoari espektro ikuskor deritzogu giza-begiak antzeman dezakelako.

Gizakiok ingurunean dauden objetuak antzemateko gai gara, hauek espektro-ikuskorrari dagozkion uhin-luzeradun erradiazio elektromagnetikoak islatzen dituztelako, hau da, argia. Argia begietatik sartu eta bai begi eta bai burmuinak besartzen dituen prozesu psikofisiko bati esker ikusmena sortzen da.

Gehienetan ordean erradiazio elekromagnetikoak dakarrarren informazio guztia ezin daiteke giza-zentzumenen bidez antzeman espektro ikuskorretik at dagoelako.

[aldatu] Mikrouhinak

Mikrouhinen bitartez zenbait molekula kitzikatu eta honen bitartez, hauek beroa igortzea badago. Honetan oinarritzen dira mikrouhin labeak.

Molekulen espektro errotazionala daukate, hots, zenbat energiatarako bira dezakete. Biraketa honetan molekulek energia igortzen dute. Mikrouhin labeak uhin-luzera zehatzeko mikrouhinak igortzen ditu, uhin-luzerari dagokion energia ur molekula biratzeko behar denari badagokio, ur molekula biratzen hasiko da jatekoa berotuz.

[aldatu] Irrati-uhinak

Irrati-uhinek uhin-luzera eta anplitude aldaketetan oinarritako sistemei esker garraiatzen dute informazioa komunikazioen arloan.

Erradiazio elektromagnetikoek eroale batekin topo egitean honi elkartu eta bere baitan dauden elektroi askeak kitzikatu eta korronte elektriko bat sorten dute. Antenak efektu honetan oinarritzen dira. Irrati batean esaterako, eroaleean sortutako korrontearen ezaugarriak, eroalea (antena) erasotutako erradiazioan dute kausa. Ondorioz, irratiaren baitan dagoen zirkuituaren osagaiak manipulatuz, erradiazio elektromagnetikoak sortutako korrontea zirkurkuitoarekin erresonantzian jarri eta seinalea anplifikatzea dago. Hauxe da sintonizazioa, irrati batean dagoen zirkuitua, kanpotik etorritako erradiazio elektromagnetikoak sorturiko elektroien korrontearekin erresonantzian jartzea.

[aldatu] Erradiazkio elektromagnetikoari lotutako fenomeno batzuk

[aldatu] Errefrazioa

Erradiazio elektromagnetikoaren abiadura hutsean c da. Aipatu bezala, teoria elektromagnetikoak esaten digu:

c=\frac{1}{\sqrt{\epsilon_0\mu_0}}

ε0 hutsaren permitibitate elektrikoa eta μ0 hutsaren iragazkortasun magnetikoa diren. Inguru material baten ordea ε permitibitate elektrikoa eta μ iragazkortasun magnetikoak balio ezberdinak dituzte. Ondorioz, argi edo erradiazio magnetikoaren abiadura ezberdina izango da ingurune horietan.

Argiak ingurunez aldatzen duenean norabide aldaketa bat jasaten du, bi inguruneak banatzen dituen gainazalaren normalak osatzen duen eraso angeluaren menpekoa baita abiadurarena ere (edo errefrakzio indizearena). Fenomeno hau erraz ikus daiteke uretan sartzen diren objektuetan. Beraz ingurune horietan argiaren abiadura:

v=\frac{1}{\sqrt{\epsilon\mu}}

izango da.

Errefrakzioa gertatzen denekotan Snell-en legea betetzen da.

[aldatu] Dispertsioa

Prisma baten zeharreko dispertsioa
Handitu
Prisma baten zeharreko dispertsioa

Ingurune askotan ε permitibitate elektrikoa eta μ iragazkortasun magnetikoa uhin-luzeraren menpekoa da. Honen ondorio hedapen abiadurak uhin-luzerarekiko menpekotasuna du. Horregatik esan genezake argiaren kolore bakoitzak desbiderapen ezberdinak jasaten dituela erradiazio elektromagnetiko ez-monokromatiko batek ingurunez aldatzen duenean.

Adibide moduan argi zuriak prisma bat zeharkatzen duenekoa. Uhin-luzera ezberdinek desbiderapen ezberdina jasaten dute, irudian ikus daitekeen fenomenoa sortuz.

[aldatu] Uhin ekuazioaren ondorioztatze matematikoa

Lehen esan dugu Maxwell-ek bere izena daramaten ekuazioak manipulatuz uhin elektromagnetikoen uhin ekuazioa erdietsi zuela. Maxwell-en ekuazioak honakoak dira:

\nabla \cdot \mathbf{E} = 0 \quad (1)
\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t}  \quad (2)
\nabla \cdot \mathbf{B} = 0 \quad (3)
\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t}  \quad (4)

Non \mathbf{E} eremu elektrikoa eta \mathbf{B} eremu magnetikoaren diren. Bestalde, elektromagnetismoak honako bektoreak ere definitzen ditu:

\mathbf{D} = \epsilon_0 \mathbf{E} \quad (5)
\mathbf{B} = \mu_0 \mathbf{H} \quad (6)

Analisi matematikoak emandako identitate honetaz baliatuko gara ere bai:

\nabla \times \left( \nabla \times \mathbf{A} \right) = \nabla \left( \nabla \cdot \mathbf{A} \right) - \nabla^2 \mathbf{A}

Non \mathbf{A} edozein bektore eta \nabla^2 = \Delta Laplaziar eragilea edo laplaziarra diren.

Aplika diezaiogun errotazionala (2) ekuazioari eta ondoren (6) ere erabil dezagun:

\nabla \times \nabla \times \mathbf{E} = - \nabla \times \frac{\partial \mathbf{B}}{\partial t}  = -\frac{\partial}{\partial t}\nabla \times \mathbf{B} = - \mu_0 \frac{\partial}{\partial t}\nabla \times \mathbf{H} \quad (7)

Orain (2), (4) eta (7) erabiliz:

- \mu_0 \frac{\partial}{\partial t}\nabla \times \mathbf{H} = - \mu_0 \frac{\partial}{\partial t}\Big(\frac{\partial \mathbf{D}}{\partial t}\Big) = - \mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial^2\mathbf{E}}{\partial t^2} \quad (8)

Aipatutako identitatea aplikatuko dugu (1) ekuazioarekin batera :

\nabla \times \nabla \times \mathbf{E} = \nabla \left( \nabla \cdot \mathbf{E} \right) - \nabla^2 \mathbf{E} = - \nabla^2 \mathbf{E} \quad (9)

(8) eta (9) konbinatuz:

\mu_0 \epsilon_0 \frac{\partial^2\mathbf{E}}{\partial t^2} = \nabla^2 \mathbf{E}

Jakinik bestalde uhin ekuazioa honela idazten dela:

\frac{\partial^2 f}{\partial t^2} = v^2 \nabla^2 f

Esan dezakegu beraz eremu elektrikoak uhin ekuazioa betetzen duela non \frac{1}{\mu_0\epsilon_0}=v^2=c^2 argiaren abiadura den hutsean.

Antzeko frogapena egin daiteke eremu magnetikorako.

Bestetik, Maxwell-en ekuazioetatik abiatuta froga daiteke eremu magnetiko eta elektrikoak elkarren perpendikularrak direla eta biak hedapen-norabidearekiko perpendikularrak direla ere bai.

Kontsidera bedi edozein eremu elektriko:

\mathbf{E} = \mathbf{E}_0 f\left( \hat{\mathbf{k}} \cdot \mathbf{x} - c t \right)

Non \mathbf{E}_0 anplitudea , f bi aldiz diferentziagarria den edozein funtzio, \hat{\mathbf{k}} hedapen-norabidearen bektore unitarioa eta {\mathbf{x}} posizio bektorea diren.

Noski, f\left( \hat{\mathbf{k}} \cdot \mathbf{x} - c t \right) uhin ekuazioaren soluzio orokorra da.

Beraz, hauxe betetzen da hartutako bektorerako:

\nabla^2 f\left( \hat{\mathbf{k}} \cdot \mathbf{x} - c t \right) = \frac{1}{c^2} \frac{\partial^2}{\partial^2 t} f\left( \hat{\mathbf{k}} \cdot \mathbf{x} - c t \right)

Edozein \hat{\mathbf{k}} bektore unitarioak duen norabiderako.

Baina, Zer bete behar du soluzioa den funtzio orokor honek Maxwell-en ekuazioen soluzioa izateko?

\nabla \cdot \mathbf{E} = \hat{\mathbf{k}} \cdot \mathbf{E}_0 f'\left( \hat{\mathbf{k}} \cdot \mathbf{x} - c t \right) = 0
\mathbf{E} \cdot \hat{\mathbf{k}} = 0

Honek esaten digu eremu elektrikoa hedapen-norabidearekiko perpendikularra dela.

Eremu magnetikorako:

\nabla \times \mathbf{E} = \hat{\mathbf{k}} \times \mathbf{E}_0 f'\left( \hat{\mathbf{k}} \cdot \mathbf{x} - c t \right) = -\frac{\partial}{\partial t} \mathbf{B}
\mathbf{B} = \frac{1}{c} \hat{\mathbf{k}} \times \mathbf{E}

Beraz aukeratutako eremu elektrikorako bektore orokor horrek Maxwell-en bi ekuazio hauek eta beste guztiak betetzen ditu froga daitekeenez. Ondorioz eremuen norabideari buruzkoa betetzen da.

[aldatu] Ikus, gainera

[aldatu] Beste iturri batzuk

  • Hecht, Eugene (2001). Optics, 4th ed., Pearson Education. ISBN 0805385665.
  • Serway, Raymond A.; Jewett, John W. (2004). Physics for Scientists and Engineers, 6th ed., Brooks/Cole. ISBN 0534408427.
  • Tipler, Paul (2004). Physics for Scientists and Engineers: Electricity, Magnetism, Light, and Elementary Modern Physics, 5th ed., W. H. Freeman. ISBN 0716708108.
  • Reitz, John; Milford, Frederick; Christy, Robert (1992). Foundations of Electromagnetic Theory, 4th ed., Addison Wesley. ISBN 0201526247.
  • Jackson, John David (1975). Classical Electrodynamics, 2nd ed, John Wiley & Sons. ISBN 047143132X.

[aldatu] Kanpo loturak